Лекции и конспекты по физике

Электродинамика
Электрический заряд
Электрическое поле в вакууме
Работа электрических сил
Потенциал электростатического поля
Графическое изображение электростатического поля
Практическое занятие по физике
Тепловое излучение
Специальная теория относительности

Законы фотоэффекта

Теория атома водорода по Бору
Волновые свойства микрочастиц
Контрольная работа № 1
Уравнение Шредингера
Квантовая модель атома водорода
Многоэлектронные атомы. Принцип Паули

Квантовая теория свободных электронов в металле

Нерелятивистская квантовая механика
Атомное ядро. Закон радиоактивного распада.
Изучить экзоэнергетические реакции деления и синтеза.
Лекции и конспекты по физике

Векторы электромагнитного поля

Закон электромагнитной индукции
Теорема Гаусса в дифференциальной форме
Векторные операции в различных системах координат
Силовые линии и эквипотенциальные поверхности
Граничные условия на поверхности раздела двух диэлектриков.
Поле внутри проводящего тела в условиях электростатики
Плоскопараллельное поле
Ёмкость
Поле и ёмкость параллельных несоосных цилиндров
Формулы Максвелла
Ротор (вихрь)
Электрическое поле в проводящей среде
Магнитное поле постоянных токов
Расчет магнитных экранов
Энергия магнитного поля
Переменное электромагнитное поле в неподвижной среде
Плоская волна в проводящей среде
Теорема Умова-Пойнтинга
Поверхностный эффект
Атомная физика
Атомные ядра

РАДИОАКТИВНОСТЬ

ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ
ФИЗИКА ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ
 

Поле и ёмкость параллельных несоосных цилиндров.

Решенная в предыдущем разделе задача для двух линейных проводов даёт возможность найти поле между двумя параллельными несоосными цилиндрами, имеющими круглые сечения различных радиусов R1 и R2 .

 


Действительно всегда можно так расположить оси линейных проводов, чтобы в их поле две поверхности равного φ совпали с поверхностями заданных проводящих цилиндров.

Пусть D – расстояние между геометрическими осями цилиндра, h1 и h2 – расстояние от геометрических осей до плоскости постоянного (нулевого)  потенциала,

b – расстояние от электрических осей до этой плоскости. Согласно формуле , справедливой для каждого провода, имеем:

  или .

В соответствии с рис. 26  и, следовательно:

.

В этом случае:

 ;

 

 

12. Цилиндрический проводник в цилиндрическом канале.

h2-h1=D и, следовательно,

;

  , ;

Из этих формул определяется положение плоскости нулевого потенциала и из формулы находится положение электрических осей,

т.е. эквивалентных линейных проводов.

 

Вопросы:

Что понимается под граничными условиями?

Какой практический смысл несет вопрос об изменении электрического поля на границе раздела двух диэлектриков?

В каком виде можно записать граничные условия для поверхности раздела двух диэлектриков с различными диэлектрическими проницаемостями?

В каком виде можно записать граничные условия для поверхности раздела двух сред с различными удельными проводимостями?

Дайте толкование электрической емкости между двумя телами и емкости уединенного тела.

Могут ли при переходе через границу раздела двух сред с различными   полные значения  и  изменяться скачками?

Как можно определить энергию поля системы заряженных тел через их заряды и потенциалы?

Атомное ядро. Закон радиоактивного распада